Геометрия поперечных колебаний
Рассмотрим теперь для примера компактный импульс эфиров, распространяющийся внутри трехмерного пространства. Как и всякое иное образование, импульс состоит из совокупности трех эфиров: тамаса, раджаса и саттвы. Поэтому в пределах импульса плотность саттвы меняется. На это можно смотреть как на изменение “плотности пространства”, или как на трехмерные продольные волны в нем.
Когда этот импульс встречается с развилкой, где трехмерное пространство расслаивается на множество двумерных поверхностей, некоторая часть эфирной энергии может по-прежнему распространятся внутри совокупности двумерных листов. Это двумерные продольные волны.
Оставшаяся часть энергии “не помещается” внутри двумерных поверхностей. При этом, содержащаяся в импульсе саттва начинает искажать форму поверхностей, вдоль которых импульс пробегает. Ведь в принципе эта саттва ничем не отличается от той, что задает геометрию пространств. Искажения формы поверхностей, в результате, проявляются как их поперечные колебания. Это не может не сказаться, в свою очередь, и на продольной составляющей импульса.
Из приведенного примера следует, что сгусток эфиров, единый в трехмерном пространстве, при попадании в зону двумерности, распадается на множество более коротких импульсов. Какова длина волны этих колебаний? Она задается собственной длиной волны двумерных пространств l 1. Поперечные колебания поверхностей происходят так, как будто они стремятся заполнить собой исходное трехмерное пространство.
Рассмотренный пример легко обобщается на случай любого числа измерений. Так, в исходном семимерном пространстве расстояние между импульсами равно основной длине волны l 6. Когда энергия проходит через развилку, где пространство расслаивается на пучок шестимерных листов, каждый отдельный импульс дробится на череду более компактных импульсов, следующих друг за другом уже на расстоянии l 5. Аналогичное дробление происходит всякий раз, когда энергия спускается все ниже и ниже по этажам размерностей. По одномерным волокнам импульсы следуют на расстоянии l 0.
Как и в случае с расслоением трехмерного пространства, поперечные колебания любой совокупности расслоенных пространств стремятся заполнить собой исходное нерасслоенное пространство. Отсюда следует, что в семимерном Макрокосмосе колебания одномерных волокон вблизи точки Кетер стараются заполнить собой семимерный объем.